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长沙市君磊建材有限公司
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当前位置:   首页>建材>保温吸声材料>其他保温吸声材料>尖草坪区审讯室精致聚酯纤维装饰吸音板价格 [ 更新日期:2017-10-31 ]

尖草坪区审讯室精致聚酯纤维装饰吸音板价格

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价格:面议
品牌:君磊
商品数量:100000
产品型号:J1
所属系列:聚酯纤维吸音棉
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经营性质:私营企业
联系电话:13548683426
所在区域:湖南 长沙市
主营产品:吸音板、隔音板、吸音棉、隔音棉、聚酯纤维吸音板、隔音毡、减震垫、槽木吸音板、孔木吸音板、布艺吸音板等
基本参数
品牌

其他

型号

齐全

产品种类

其他

最高使用温度

其他

形态

其他

形状

片状

加工定制

应用范围

其他

类型

其他

产品编号

J2

等级

环保

断裂伸长率

高%

抗弯强度

强Mpa

抗压强度

强MPa

外形尺寸

其他mm

产地

中国

详细说明

  聚酯纤维吸音板/聚酯纤维板/聚酯纤维装饰吸音板/聚酯板/纤维吸音板。产品规格:素面板:9MMX1220MMX2420MM 12MMX1220MMX2420MM 15MMX1220MMX2420MM 20MMX1220MMX2420MM,烫金板的规格为,600MMX1200MM,厚度与素面板一样。其它规格可以根据客户要求定做。

  产品简介:聚酯纤维吸音板/聚酯纤维板/聚酯纤维装饰吸音板/聚酯板/纤维吸音板,是采用环保无污染的聚酯纤维丝为主要原料,引进韩国生产技术经过高温高压制成的高密度棉制纤维微孔装饰吸音板材。本产品自重轻比传统装饰板材轻好几倍,方便运输使用,物理性能稳定,收缩率为1%以下。产品颜色花纹丰富有上百种颜色样式可以选择如常见的:白色、浅驼色、深驼色、灰色、深蓝、红咖啡、大红、玫瑰色、电信蓝、压痕、烫金花纹等颜色样式。本产品耐高温,阻燃性好,能达到国家消防B1级阻燃效果。使用成本和安装成本低是同类型产品的50%,产品吸音性能经过声学研究所检测,降噪系数NRC=0.95. 产品主要使用范围:室内墙面及天花的装饰面层,对吸音降噪要求比较严格的场所和墙面需要采取软性处理的场所,最常见的应用场所如;电影院、影剧院、体育馆、演播室、录音室、测试室、会议室、音乐大厅、健身房、图书馆、阅览室、审讯室、法院审讯大厅、礼堂、酒店、宾馆、架子鼓房、琴房、电吉他房、歌舞厅、幼儿园、多功能厅、酒吧、KTV、办公室、教室、室内羽毛球馆、室内网球馆、录播室、文化墙等场所。安装要点; 一、 对于隔音效果比较高的场所可以先采用,隔音毡、隔音棉对原有墙面进行打底,而后再根据效果图进行排版(注因为聚酯纤维吸音板每批次生产原料存在色差,所以采购板材时尽量选择同一批次) 二、 根据排版要求,使用美工刀、钢尺、倒角器、对聚酯纤维吸音板进行裁切倒角(很多客户不明白为什么聚酯纤维吸音板要倒45度斜角,倒角主要是起到两个作用因为毕竟聚酯纤维吸音板是纤维棉制品,板材厚度难免会有一些生产误差,倒角厚就可以避免拼接缝出现不平整的情况。同时装饰效果立体感更强亦有利于收阴阳角。三、 裁切好后在板的背面处涂抹胶水(胶水可以使用热熔胶、万能胶、乳白胶等),无需涂抹太多只需要在板材的中间处和四角处涂抹即可。而后直接上墙。为使其牢靠可在四角处加射排钉。

  声波的接收原理:一般常见的声接收器,主要是接收声场中的声压,接收原理大致有如下四种:1、压强原理;2、压差原理;3、压强与压差复合原理;4、多声道干扰原理。此外声强的测量因有其独特优点,现也备受重视,下面予以简要分析. 压强原理利用声场中压强发生响应原理做成的接收器称为压强式传声器,它通常是由一受声振动膜固定在一封闭腔上构成,在腔壁上有一小泄孔,使腔内平均压强与周围大气压强P0保持平衡。将此装置置于空间中,当声场不存在时腔内外压强相同,作用在振膜上合力等于零。当声波入射时,振膜在腔外的一面受到声压P的作用下,设声膜面积为S,在振膜上就产生一合力F=[﹙P0+P﹚-P0]S=PS.在此作用力下,振动膜产生运动,利用一种力电换能方式,将此振动转化成交流电压输出,测量这一输出电压也就确定了声场中对应的声压。这就是压强式传声的声学作用原理。例如,压强式动圈传声器与电容传声器的简单工作原理,根据压强原理,那里的作用力F可以用这里的PS来代替。现在再来看看更为普遍的情况,如果声波的入射方向与传声器振膜的法线方向成一交角,而且振膜的线度并不很小,那么声波从声源传到振膜各个部分的距离位置不相同,因此作用在振膜各部分的声压振幅和相位也不相同,此时振膜所受到的合力就不能像前面那样,简单地写成声压P乘上振膜的面积S,而应该采用积分的表示:F=∫sPdS,其中P为作用在振膜某一位置上的声压,ds为该位置的面元,假设振膜呈圆形,半径为a,入射波来自较远的点声源,声压可以表示为P=Pae,其中Pa=A/r.设声波的入射方向与振膜法线成交角θ,因为传声器处于声源的远声场,在振膜上作用的声压振幅认为近似均匀,由此我们可以写出振膜某一位置上的声压表示为P=Paee,这里p表示在振膜表面以圆心为原点的径向距离,振膜的受声表面,我们把该面积分成许多矩形面元,在一面元中作用声压近似均匀,面元的面积可近似表示成ds=2√a2-p2dp,p=acosδ,而dp=-asinδdδ,所以ds=a2(1-cos2δ)d(-δ),这里S=πa2为振膜面积,由此可见,传声器受到的合力与声波的入射方向有关,即传声器具有指向特性,指向特性的方括号因子与活塞辐射指向特性D的表示完全一样,这时传声器成为无指向性的了,因此利用压强原理做成的传声器一般称无指向性传声器。其实这指的仅是对频率较低或振膜线度较小的情况。例如,有一压强式传声器,其振膜半径 a=0.02m,它满足无指向性的条件ka<1,与此对应的频率为f<c0/2πa=2700Hz.这就是说对于这样尺寸的传声器,在频率低于2700Hz时可以近似是无指向性的,而当高于此频率时传声器将开始呈现指向性。声波的反射、折射与透射平面声波在无限空间里自由传播的规律,然而声波在传播路径上常会遇到各种各样的“障碍物”。例如,声波从一种媒质进入另一种媒质时,后者对前一种媒质所传播的声波来讲就是一种障碍物。本节就讨论声波在两种媒质的平面分界面上的一些现象。总所周知,当投掷一个物体时,物体碰到一块挡板以后就会弹了回来,但是如果在声的传播路径上放置一块挡板,则一般地来讲,会有一部分声波反射回来,同时也有一部分声波会透射过去。例如,一垛普通的砖墙既可以隔掉部分声音,但又不能把全部声音都隔掉;一垛木板墙将有更多的声音被透射进去。声波的这种反射、透射现象也是声传播的一个重要特征。声学边界条件声波的反射、折射及透射都是在两种媒质的分界面处发生的,因而首先必须讨论在分界面存在些什么声学特性和规律,即声学边界条件是什么?设有两种都延伸到无限远的理想流体,其特性阻抗分别为p1c1和p2c2,设想在分界面上割出一块面积为S、厚度足够薄的质量元,其左右两个界面分别位于两种媒质里,其质量设为ΔM。如果在分界面附近两种媒质的压强分别为p(1)和p(2),它们的压强差就引起质量元的运动,按牛顿第二定律,其运动方程为[P(1)-P(2)]S=ΔM(dυ/dt)因为分界面是无限薄的,即这个质量元的厚度乃至质量ΔM是趋近于零的,而质量元的加速度不可能趋于无限大,所以要上式成立就必须存在关系,此式对有无声波的情况都成立,当无声波存在时,给出两媒质中的静压强在分界面处是连续的,当有声波存在时,考虑到P0(1)=P0(1)+P1,P(2)=P0(2)+p2,,则有p1=p2,即两种媒质中的声压在分界面处是连续的,此外,如果分界面两边的媒质由于声扰动得到的法向速度(垂直于分界面的速度)分别为υ1和υ2,因为两种媒质保持恒定接触,所以两种媒质在分界面处的法向速度相等,即υ1=υ2。实际上,对于紧密相连的两种媒质间的无限薄分界面,它的质点法向速度既可以看作是媒质Ⅰ的法向质点速度在分界面上的数值,也可以看作是媒质Ⅱ的法向质点速度在分界面上的数值,因为分界面上质点的发向速度作为一个有意义的物理量只能是单值的,所以这两个量实际上是同一个量。平面声波垂直入射时的反射和透射设媒质Ⅰ和媒质Ⅱ的特性阻抗分别为p1c1和p2c2,它们分界面的坐标x=0,如果一列声压为pi=piae的平面声波从媒质Ⅰ垂直入射到分界面上,由于分界面两边的特性阻抗不一样,一般来讲就会有一部分声波反射回去,另外一部分声波透入媒质Ⅱ中,现在就分别来求解媒质Ⅰ和媒质Ⅱ中的声场。在媒质中求解一维声波方程式可得声压p1的形式,为p1=Ae+Be由ξ的讨论可得,上式第一项代表沿x方向前进的波,也就是原来已知的入射波pi,所以这里的常数A就是入射波的幅值pia;第二项代表负x方向进的波,它实际代表了入射波遇到分界面以后就在媒质Ⅰ中产生的反射波,记为pr,即有pr=prae因此可以改写为p1=pi+pr=prae,即媒质Ⅰ中的声场为入射波与反射波之和。媒质Ⅱ中的声场p2的一般解形式上,但由于媒质Ⅱ无限延伸,不会出现向负x方向传播的波,所以这里只需保留的第一项,它实际上代表了透射媒质Ⅱ的透射波,记为pi,即得p2=pt=ptae,可求得媒质Ⅰ、媒质Ⅱ中的质点速度υ1及υ2分别为υ1=υiae+υrae, υ2=υtae.现在通过声学边界条件来确定反射、透射的大小。

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